强力磁铁聚磁问题
磁路设计的一个任务，是尽可能提高磁空气隙的磁通密度。:电路上将电流密度提高比较容易，只要改变导线的截面积即可。截面愈小，电流密度愈高。
但是利用磁路几何形状的变化，永磁体和导磁体的适当排列，还是可以提高工作气隙的磁通密度。
磁路则没有这么方便，除了极个别情况，磁力线没有不能穿透的物质。只有导磁体，没有非导磁体(至少在常温下没有，只有超导物质在超导状态下是绝磁的).
磁路则没有这么方便，除了极个别情况，磁力线没有不能穿透的物质。只有导磁体，没有非导磁体(至少在常温下没有，只有超导物质在超导状态下是绝磁的).
提高工作气隙磁通密度的原则在于同性相斥，异性相吸。聚磁的办法主要有:
(1)改变磁路的截面
(2)避免磁力线相互排斥
永磁体的磁极面积丶长度和气隙间的关系
磁体通常是圆柱形、圆环形、其直径、厚度与磁性能之间存一定的关系。
随着永磁材料矫顽力的提高，回复憾导率μ 下降，接近空气磁导率I。这样永磁体本身的磁阻就不可忽略，因而这种永磁体在磁化方向的长度就不宜太长。
实验证明，锶铁氧体和RCo，圆柱形磁体，其表面磁通密度Bd与Lm/D的关系，呈线性增加，逐步趋于饱和。当Lm/D〈2/3呈线性，在Lm/D〉2/3,Bd增加缓慢，当Lm/D》10以昔，Bd增加更加缓慢。
永磁体的磁化强度是一个体积量，在前面已经讲过，而磁通密度却和面积有关，是一个面积量，Φ为磁通量，单位是韦伯( Wb)卢为磁通量所穿过的正截面积。
永磁体的磁化强度是一个体积量，在前面已经讲过，而磁通密度却和面积有关，是一个面积量，Φ为磁通量，单位是韦伯( Wb)卢为磁通量所穿过的正截面积。
Lm/D之比何者为宜，有一些大致原则:
(1)对于低矫顽力永磁体为Lm/D〉1.
高矫顽力永磁体为Lm//D〈1.
(2)在小气隙时，Lm〉〉2Lg。
大气隙时，Lm〉Lg。
(3)在保证达到Bg值的条件下，Lm/D尽可能小。
磁路与电路的比较
如前所述，磁路与电路有不少相似之处，人们对电路是比较熟悉的，常常用电路来类比磁路，借助丰富的电负知议来解决生疏的磁路问题.
但是这种类比只是形式上的相似，其物理意义不尽相同。其主要区别如下:
(1)电流实际上是带电质点在导体内的流动，由于导体电阻的存在，电动力对带电质点做功而消耗能量，功率损失转化为热能。而磁通不代表任何质点的运动，也不代表功率现失，所以这种类比是跋脚的。电路和磁路是貌合神离，各有自己不问的物吻理内捆。损失，所以这种类比是跛脚的。电路和磁路是貌合神离，各有自己不问的物理内涵。
（2)自然界存在着良好的导电材料，也存在着对电流绝缘的材料。例如铜的电阻率又1. 69×10-2Qmm2/m，而橡胶的电阻率约为其10加倍。但是直到现在，尚没有发现对磁通绝缘的材料。磁导率最小的铋，其磁导率为0. 99982μ 。空气的磁导率为1. 000038μ 。因此空气就可以看成磁导率最低的材料。导磁性最好的铁磁材料相对磁导率大约是10的六次方。
正是有电绝缘体的存在，人们就可以使电力为我所用。
磁路则比较松散:
(1)磁路中不会出现电路中的断路现象，磁通是无处不在的。
(2)由于没有绝对不导磁的物质，所以磁通不受约束，只有一部分磁通顺着规定的磁路通过，其余则散布在磁路周围的空间，这即所谓漏磁，这种漏磁的精确计算、测量都是困难的，但又是不能忽略的。
(3)磁路几乎都是非线性的。铁磁物质磁阻是非线性的，空气隙磁阻才是线性的。上面列举的磁路欧姆定律和磁阻慨念只在线性范围才是正确的。所以实际设计时，通常采用B-H曲线来求工作点。
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